Table des matières

Radiométrie

Radiométrie

Grandeurs radiométriques

En se plaçant dans le cas des approximations qui vont bien…

grandeur	expression	unité
flux	$F=LG$	$W$ ou lumen
éclairement, émittance	$E=F/S$	$W.m^{-2}$ ou lux
intensité	$I = F/\Omega$	$W.sr^{-1}$ ou candela
luminance	$L$	$W.m^{-2}.sr^{-1}$

Grandeurs géométriques

angle solide

$d\Omega = \frac{dS}{R^2}$

pour un disque	$\Omega = 2\pi(1-\cos(\alpha))$
et si $\alpha$ petit	$\Omega = \pi \alpha ^2$
pour le demi espace	$\Omega = 2\pi$

étendue géométrique

$d^2G = \frac{dS_1dS_2}{R^2}$

petites surfaces éloignées	$G=\frac{S_1S_2}{R^2}$
surface 1 voyant une autre sous un demi-angle $\alpha$	$G=\pi S_1\sin^2(\alpha)$
demi espace	$G=\pi S$

Choses à connaître

conservation après réflexion, réfraction de G
source lambertienne
luminance uniforme, intensité uniforme
système d'imagerie, capteur de flux
corps noir
loi de Planck, loi de Wien, loi de Stephan
luminance au maximum d’émission
loi de Bouguer $E = I\frac{\cos\theta}{r^2}$
sphère intégrante $\frac{F}{4\pi R^2}\frac{\rho}{1-\rho}$
pour un système d'imagerie $E_\text{capt}=T_{op}E _\text{scene}/4N^2$

$\lambda T = K_1$ (loi de Wien)
$\frac{dL}{d\lambda} = K_2 T^5$
$L=K_3 T^4$ (loi de Stephan)