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====== Optique non linéaire ====== ===== À retenir ===== * susceptibilité linéaire $\chi^{(1)}(\omega) = \frac{N}{\epsilon_0}\alpha^{(1)}(\omega)$ * condition d'accord de phase * propriétés du milieu centrosymétrique (pas d'effet NL d'ordre 2) * notation du champ (réel $\vec{E}(\vec{r},t)$, enveloppe $A(\omega)$, amplitude complexe $\vec{E}(\omega)$) * symétries de Kleinman (absence de pertes) * angle de walk-off (entre $\vec{D}$ et $\vec{E}$) * approximation des enveloppes lentement variables ($\frac{\partial^2A}{\partial z^2} \ll 2k\frac{\partial A}{\partial z}$) * types d'accord de phase * effet Kerr optique * diffusion Raman * diffusion Brillouin (raies stokes et anti-stokes) * auto-modulation de phase ===== Dipôle anharmonique ===== $\ddot x+\alpha\dot x +\omega_0^2x+\beta x^2 + \gamma x^3 = -\frac{e}{m} \vec x.\vec E (z,t) $ ===== Sur le tenseur de susceptibilité non linéaire ===== ==== pour le calcul des composantes ==== ${\cal P}_i(\omega_p + \omega_q) = \epsilon_0 \sum_{jk}\sum_{pq}\chi_{ijk}^{(2)}(\omega_p + \omega_q, \omega_p, \omega_q)\vec E(\omega_1)\vec E (\omega_2) $ ==== conjugué ==== $\chi_{ijk}^{(2)}^*(\omega_3, \omega_1, \omega_2) = \chi_{ijk}^{(2)}(-\omega_3, -\omega_1, -\omega_2)$ ==== permutation intrinsèque des indices ==== $\chi_{ijk}^{(2)}(\omega_3, \omega_1, \omega_2) = \chi_{ikj}^{(2)}(\omega_3, \omega_2, \omega_1)$ ==== Symétries de Kleinman (absence de pertes) ==== $\chi_{ijk}^{(2)}^*(\omega_3, \omega_1, \omega_2) = \chi_{jki}^{(2)}^*(-\omega_1, \omega_2, -\omega_3) = \chi_{kji}^{(2)}^*(-\omega_2, \omega_1, -\omega_3)$ ==== Équation de Fresnel ==== $\left[ \frac{n_x^2s_x^2}{n^2-n_x^2} + \frac{n_y^2s_y^2}{n^2-n_y^2} + \frac{n_z^2s_z^2}{n^2-n_z^2}\right] = 0$ {{:fiches:champ.jpeg?nolink&150|}} ==== Surface des indices ==== L'onde extraordinaire à $\theta$ de $x$ voit un indice $n_e(\theta)$ vérifiant : $\frac{1}{n_e^2(\theta)}=\frac{\sin^2\theta}{n_e^2} + \frac{\cos^2\theta}{n_o^2}$ ==== Équation de propagation ==== $\frac{\partial A_i}{\partial z} = \frac{i\omega_i}{2n_ic\epsilon_0}\vec{e_i}\vec{P}_{NL}(\omega_i)e^{i\Delta kz} = \frac{i\omega_i}{2n_ic\epsilon_0}\vec{e_i}\vec{\cal P}_{NL}(\omega_i)e^{-i k_iz}$