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====== Interaction Lumière Matière ====== | ====== Interaction Lumière Matière ====== | ||
+ | équation de taux pour les laser | ||
+ | |||
+ | $ \frac{d\Pi_e}{dt} = -A\Pi_e + \frac{\sigma I}{\hbar\omega}(\Pi_f-\Pi_e) $ | ||
+ | |||
+ | état atomique | ||
+ | |||
+ | $\langle\hat{d}\rangle=\langle\psi(t)|\hat{d}|\psi(t)\rangle = d(u\cos\omega t+v\sin\omega t)$ | ||
+ | |||
+ | soit ${\cal P} = \varepsilon_0\chi E_0e^{-i\omega t} = \rho\langle\hat{d}\rangle$ | ||
+ | et $\varepsilon_0(\chi'+i\chi'')E_0=\rhod(u+iv)$ | ||
+ | d'où $\chi'=\frac{\rho du}{\varepsilon_0E_0} ; \chi''=\frac{\rho dv}{\varepsilon_0E_0}$ | ||
+ | |||
+ | $w=\Pi_e(t)-\Pi_f(t)$ | ||
+ | |||
+ | vecteur de Bloch $ \left| \begin{array}{l} u \\ v \\ w \end{array} \right. $ dont les composantes sont liées par l'équation | ||
+ | |||
+ | $\left\lbrace \begin{array}{c l l l} | ||
+ | \frac{du}{dt} = & -\delta v & & -\gamma du \\ | ||
+ | \frac{dv}{dt} = & +\delta u & + \Omega\omega & -\gamma dv \\ | ||
+ | \frac{dw}{dt} = & -\Omega v & & -\gamma_p(w-w_0) | ||
+ | \end{array} \right.$ | ||
+ | |||
+ | où l'on note | ||
+ | * $\delta$ le désaccord $w-w_0$ | ||
+ | * $\gamma_d$ le taux de relaxation du dipôle = $\Gamma/2$ | ||
+ | * $\gamma_p$ le taux de relaxation de la population | ||
+ | * $w_0$ la valeur de $w$ avant l'application du champ | ||
+ | |||
+ | dans le cas de l'émission spontanée, solution stationnaire | ||
+ | * $w=\frac{w_0}{1+s}$ | ||
+ | * $u=-w_0\frac{2\delta}{\Omega}\frac{s}{1+s}$ | ||
+ | * $v=w_0\frac{\Gamma}{\Omega}\frac{s}{1+s}$ | ||
+ | |||
+ | où $s=\frac{\Omega^2/2}{\delta^2+\Gamma^2/4}$ paramètre de saturation | ||
+ | |||
+ | taux d'émission spontanée (quantification du vide en électrodynamique quantique) | ||
+ | |||
+ | $\Gamma = \frac{d^2k^3}{3\pi\epsilon_0\hbar}$ | ||
+ | |||
+ | $\Omega$ pulstation de Rabi définie par $\hbar\Omega = dE_0$ |