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fiches:physique_atomique
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| On en déduit que $[L^2,\vec{L}]=0$. Autrement dit, ces opérateurs commutent. On peut donc construire une base de vecteurs propres commune à ces deux observables. | On en déduit que $[L^2,\vec{L}]=0$. Autrement dit, ces opérateurs commutent. On peut donc construire une base de vecteurs propres commune à ces deux observables. | ||
| - | On note J le moment cinétique général, on pose $J_\pm = J_X \pm J_Y$, et l'on démontre que, pour $\left|j,m\right\rangle$ vecteur propre commun à $J^2,J_Z$ et où $j(j+1)\hbar^2$ et $m\hbar$ sont les valeurs propres associées : | + | On note J le moment cinétique général, on pose $J_\pm = J_X \pm iJ_Y$, et l'on montre que, pour $\left|j,m\right\rangle$ vecteur propre commun à $J^2,J_Z$ et où $j(j+1)\hbar^2$ et $m\hbar$ sont les valeurs propres associées : |
| $J_+\left|j,m\right\rangle = \hbar\sqrt{j(j+1)-m(m+1)} \left|j,m+1\right\rangle$ | $J_+\left|j,m\right\rangle = \hbar\sqrt{j(j+1)-m(m+1)} \left|j,m+1\right\rangle$ | ||
fiches/physique_atomique.1458720859.txt.gz · Dernière modification: 2016/11/09 15:53 (modification externe)
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