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Définition inspirée du moment cinétique classique : avec et
On en déduit que . Autrement dit, ces opérateurs commutent. On peut donc construire une base de vecteurs propres commune à ces deux observables.
On note J le moment cinétique général, on pose , et l'on montre que, pour vecteur propre commun à et où et sont les valeurs propres associées :